QMII Flashcards

(71 cards)

1
Q

Diferencia entre |Ψ> y exp(iθ)|Ψ>

A

Solo se diferencian en un factor de fase: describen el mismo estado.

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2
Q

Producto escalar entre dos vectores de una base

A

= SUM( α(i)β(j) )
y si la base es ortonormal
SUM(“) = SUM( α(i)
β(j) ) = (α1… αn) (β1… βn)

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3
Q

Expresa un ket en forma matricial

A

Es una matriz columna sobre base ortonormal:
(…
…)

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4
Q

¿Que describe a los observables de un sistema cuantico? ¿Y los resultados de medidas?

A

Operadores autoadjuntos en H

Sus autovalores

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5
Q

Probabilidad de obtener el resultado 𝑎 no degenerado al medir el observable A

A

p(a) = l /εΨ/ l^2
donde |ε⟩ es el autovector del observable A correspondiente al autovalor ε. Tras la medida, el sistema colapsa al estado representado por el vector |ε>

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6
Q

Probabilidad de obtener el resultado 𝑎 degenerado al medir el observable A

A

𝑝(a) = ll Π(a) lΨ> ll^2 = /Ψ l Π(a) l Ψ/

donde Π(a) es el proyector ortonormal sobre el subespacio propio del observable A correspondiente al
autovalor 𝑎. Tras la medida, el sistema colapsa al estado representado por el vector

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7
Q

[𝐴, 𝐵]

A

Conmutador:

[𝐴, 𝐵] = 𝐴𝐵 − 𝐵𝐴

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8
Q

Traza de un operador

A

Tr[A] = ∑𝐴(ii) = ∑ /ei l A l ei /

where / / are brakets

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9
Q

Adjunto de un operador

A

es un operador 𝐴’ (cruz) que cumple ∀ |𝜓⟩, |𝜙⟩ ∈ ℋ,

|𝜓⟩, 𝐴|𝜙⟩) = (𝐴’|𝜓⟩, |𝜙⟩
⇒ /Ψ l AΦ/ = /A’Ψ l Φ/
⇒ /Ψ l A l Φ/ = /Φ l Α’ l Ψ/∗

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10
Q

(AB)’ (cruz)

A

(AB)’ = B’A’

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11
Q

Para obtener el adjunto de un producto con factores de diverso tipo es necesario:

A
  • ­remplazar los factores de la siguiente manera: 𝛼 → 𝛼∗ ; |𝜓⟩ → ⟨𝜓| ; ⟨𝜓| → |𝜓⟩ ; 𝐴 → 𝐴’.
  • ­invertir el orden de los factores.
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12
Q

Define degeneracion

A

La degeneración 𝑔(a) de un autovalor es el número (>1) de autovectores linealmente independientes asociados a él, que forman un subespacio propio del operador, ℋ(a)

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13
Q

Si dos operadores A y B conmutan entre sí…

A

Tienen una base propia común

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14
Q

[𝐴, 𝑓(𝐴)]

A

[𝐴, 𝑓(𝐴)] = 0

Existe entonces una base propia común a ambos, con autovalores 𝑎 para A y 𝑓(𝑎,) para 𝑓(𝐴)

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15
Q

¿Que es y que hace un operador proyeccion?

A

Un operador proyección es un operador autoadjunto idempotente (Π^2 = Π) con autovalores 0 o 1.
Proyecta cualquier vector sobre el subespacio ℋ

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16
Q

Define valor esperado

A

El valor esperado de un observable A en el estado representado por |𝜓⟩ es la media de los valores obtenidos en la medida del observable en un conjunto de sistemas preparados de forma idéntica.

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17
Q

Varianza valor esperado

A

σ^2(A,Ψ) = /A^2/-/A/^2

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18
Q

Dos observables son compatibles si…

A

Conmutan entre sí; cumplen 𝜎(A)𝜎(B) ≥ 0 y tienen una base propia común

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19
Q

Principio de incertidumbre generalizado

A

𝜎(A)𝜎(B) ≥ (1/2) |/[A,B]/|

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20
Q

Producto escalar y valor esperado de un operador

A

= INT[Ψ*(a)Φ(a)da]

= INT[a |Ψ(a)|^2 da]

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21
Q

Operador momento

A

P Ψ(x) = -iℏ d/dx Ψ(x)

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22
Q

Expresa un vector en el espacio de posiciones

A

|Ψ> = INT[dx |x>]
= ΙΝΤ[dx Ψ(x) |x>]
donde Ψ(x) =

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23
Q

Conmutadores momento angular

A
[Jx,Jy] = ihJz
[Jy,Jz] = ihJx
[Jz,Jx] = ihJy
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24
Q

[J^2, Ji]

A

0

Como conmutan, se puede hallar una base propia común a ambos

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25
[Jx^2, Jz] =
[Jx^2, Jz] = Jx[Jx, Jz] + [Jx, Jz]Jx | que es una propiedad de comutadores estilo [AB,C]
26
J^2 |j m> | Jz |j m>
J^2 |j m> = h^2 j(j+1) |j m> | Jz |j m> = hm |j m>
27
Valores posibles de j y m
j es un (semi)entero positivo | m va de (-j, ..., j), luego el subespacio propio de J^2 corr con el autovalor h^2 j(j+1) tiene dimension 2j+1
28
¿Por qué no podemos conmocer todo sobre el momento angular?
Si dos operadores no conmuten, se cumple el principio de inctertidumbre generalizado
29
J± |j m>
J± |j m> = h SQRT[j(j+1)-m(m±1)] |j m±1>
30
Elementos de matriz de J± | ⟨𝑗 𝑚| 𝐽± |𝑗′ 𝑚′>
⟨𝑗 𝑚| 𝐽± |𝑗′ 𝑚′> = ℏ sqrt[ 𝑗(𝑗 + 1) − 𝑚′(𝑚′±1)] 𝛿(m,m'±1) 𝛿(j,j)
31
Elementos de matriz de J^2 | ⟨𝑗 𝑚| 𝐽^2 |𝑗′ 𝑚′⟩
⟨𝑗 𝑚| 𝐽^2 |𝑗′ 𝑚′⟩ = ℏ^2 𝑗(𝑗 + 1) 𝛿(m,m) 𝛿(j,j)
32
Elementos de matriz de Jz | ⟨𝑗 𝑚| 𝐽z |𝑗′ 𝑚′⟩
⟨𝑗 𝑚| 𝐽z |𝑗′ 𝑚′⟩ = ℏm 𝛿(m,m) 𝛿(j,j)
33
Jx ito J± (2)
𝐽x = 1/2(J+ + 𝐽-) 𝐽x = 1/2i(J+ - 𝐽-)
34
Operador rotacion | ¿y sobre un operador A?
Rn(θ) = exp(-iJn𝜃/h) donde Jn = J.n (n es unitario) y, como J es op. autoadjunto (observable means autov. reales), Rn(θ) es unitario. 𝐴′ = 𝑅n(𝜃) 𝐴 [𝑅(𝜃)]^-1
35
Operador Jn ito vectors
Jn = J.n (n es unitario)
36
Operador momento angular L
𝐿 = −𝑖ℏ (𝑟⃗× 𝛻)
37
Cual es la función armónico esférico? ¿Qué hacer si se tiene la función para -m pero no m?
Es la Y(l,m(l))(θ,φ) del autovector |l m(l)> = f(r)Y Y(l,-m(l)) = (-1)^2m(l) [Y(θ,φ)]
38
Autovector de base propia común a L^2 y Lz
|l m(l)> = f(r) Y(l,m(l))(θ,φ) | o sea, una parte radial y otra angular
39
Valores posibles de l
la "l" del momento angular orbital debe ser un # entero
40
Estado entrelazado
UNDONE
41
Unir dos espacios de H
H=H1 x H2 (producto tensorial)
42
l ↓ >
l ↓ > = l 1/2 -1/2 > = l - > = (0 1)
43
Matrices de Pauli
``` σx = (0 1/ 1 0) σy = (0 -1/ 1 0) σz = (1 0/ 0 -1) ``` Las tres son autoadj. (obs.) y con autov. 1, -1
44
Operadores S, S^2
``` Sx = hσx/2 Sy = hσy/2 Sz = hσz/2 S^2 = (3h^2/4) Id ``` donde Id es la matriz identidad en 2D  
45
Representación en función de onda sobre S
... im tired
46
Autovalores de Sn
Son ± h/2, porque todas las dirs. del espacio son equivalentes
47
Autovectores de Sz
Son las flechas, o sea (1 0) y (0 1) con autov. ± h/2, respec.
48
[σ^2,σx]
= 0 | lo mismo con σy, σz
49
L± = Lx ± iLy = ±h exp(±iφ) (d'/dθ ± d'/dθ i/tanφ)
50
L^2
L^2 = -h^2 [1/sinθ d'/dθ(sinθ d'/dθ) + 1/sin^2θ (d'/dφ)^2]
51
Rango valores numeros cúantico s y ms
s: solo valores enteros o semienteros ms: [-s,....,s]
52
Operador asociado al espin 1/2
Es una matriz Sn = S.n (n unitario) = h/2 [cosθ sinθ exp(-i) sinθ exp(iφ) -cosθ] con autovectores(valores) /↑ > = [cos(θ/2) -sin(θ/2) exp(iφ)] /↓ > = [sin(θ/2) -cos(θ/2) exp(iφ)] (±h/2)
53
l ↑ >
l 1/2 1/2 >
54
Escribir estado genérico del espin 1/2
l X > = cos(θ/2) l ↑ > + sin(θ/2) exp(φ) l ↓ > con estas dos coordenadas angulares, se puede asociar un vector a un unico punto sobre una esfera de r=1, la esfera de Bloch, donde el polo norte es l↑>
55
Base desacoplada
la base propia común de los operadores 𝑗1^2, j1z, j2^2, j2z https://ibb.co/B2Q9kYB
56
Base acoplada
la base propia común de los operadores 𝑗1^2, j2^2, j^2, Jz https://ibb.co/mb3ptkG
57
Suma de momentos angulares
Los v de la base acop. pueden expresarse como combinación lineal de los vectores de la base desaco. y viceversa: l j1 j2 J M > = SUMSUM /j1 m1 j2 m2 l j1 j2 J M/ lj1 m1 j2 m2> l j1 m1 j2 m2 > = SUM /j1 j2 J M l j1 m1 j2 m2/ l j1 j2 J M> https://ibb.co/1XDr8yB los coeficientes reales /.../ de los sumatorios son coeficientes de Clebsch-Gordan
58
¿Como obterner los coeficientes de Clebsch-Gordan?
Aplicando sucesivamente el op. escalera J- partiendo del vector de la base acoplada con J y M maximos. (is this important?)
59
Posibles numeros cuanticos S, M
S=[0,1] donde 1 es triplete y 0 singlete. M=[-1,0,1] Posibilidades: https://ibb.co/r0DP4vb
60
Hamiltoniano particula de espin S en reposo en un B
H = -μs.B = -γ S.B donde el vector μs es el momento dipolar magnético de la partícula, proporcional al espin por la razon giromagnetica γ
61
Evolución temporal vector de estado genérico de espin
https://ibb.co/PW1h4WJ
62
Valores esperados componentes del espin en estado generico
https://ibb.co/7k12D7W
63
Frecuencia de Larmor
el valor esperado del vector de espín 𝑆⃗ forma un ángulo 𝜃 con la dirección del campo magnético (eje z), en torno al cual toma un movimiento de precesión con frecuencia 𝜔L = 𝛾𝐵 (frecuencia de Larmor)
64
Si una part. tiene S=1, es...
un bosón por tener espin entero
65
ejemplos bosones
atomo H neutro (e + p) nucleo del deuteron (proton + neutron)
66
[A, B]
AB - BA
67
[S^2, Sx]
= 0 | same for y & z
68
evolucion temporal estado cuantico
normalizar estado antes! ih d/d't l Ψ(t) > = H l Ψ(t) > H = T + V = p^2/2m + V
69
l Ψ(t) > teniendo H 2 terminos metodo 2
l Ψ(t) > = exp[-iH/h (t-to)] l Ψ(0) > con exp [iHt/h] la matriz [ exp(-iεt/h) 0 0 exp(iεt/h) ] SII la H dada es diagonal
70
l Ψ(t) > teniendo H metodo 1 2 términos
c1(0) exp(-iE1t/h) lε1> + c2(0)...
71
modulo vector complejo A
A*A